Download Schwingungen mechanischer Antriebssysteme: Modellbildung, by Hans Dresig PDF

By Hans Dresig

Das Buch stellt Methoden zur Modellbildung von Antriebssystemen am Beispiel von Kranen, Rotorsystemen, Schubkurbelgetrieben, Schneidemaschinen und Vibrationsmaschinen dar. Es enthält Differentialgleichungen, Parameterwerte von Erregern, Steifigkeiten und Dämpfern sowie Ergebnisse von Schwingungsmessungen. Mit diskreten und kontinuierlichen Modellen werden unter Nutzung moderner software program berechnet: Erzwungene Torsionsschwingungen in Fahrzeugantrieben, etc., selbsterregte Schwingungen in Schneckengetrieben, der Resonanzdurchlauf von Rotoren; parametererregte Schwingungen in Mechanismen. Auch analytische Lösungen werden angegeben. Maßnahmen zum Massen- und Leistungsausgleich, zur Beeinflussung von Eigenfrequenzen, zur Verminderung der Schwingungserregung. Bedingungen für die Selbstsynchronisation von Unwuchterregern und Regeln zur Gestaltung dynamisch günstiger Antriebssysteme werden beschrieben.

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3. Dimensionslos dargestellte Ergebnisse sind unabhängig von den Maßeinheiten, so daß man sich nicht um SI-Einheiten oder das amerikanische Maßsystem kümmern muß. 4. Von vielen Baugruppen von Antriebssystemen werden Serien hergestellt, d. h. abgestufte Baureihen mit unterschiedlichen Parameterwerten (vgI. GI. 8», die bestimmte Bereiche von Parametern überdecken. Benutzt man zu deren dynamischer Analyse Ähnlichkeitskennzahlen gemäß GI. 2 Bewertung von Modellgleichungen 29 diese sich innerhalb der Baureihe verändern, und man kann die zu erwartenden dynamischen Erscheinungen beurteilen.

Die Rotorunwucht war aber so klein, daß einfache Berechnungsmodelle damit nichts Gefährliches ergaben. 8 der Stufe 2c gewählt, welches gegenüber den bisher erwähnten Modellen die (relativ kleine) Torsionssteifigkeit kT der langen Antriebswelle und das Trägheitsmoment J des Pumpenrotors berücksichtigt. 13a im Bereich 0 < epa < ep] = 20 zeigt. Zur Zeit ep] = 20 erfolgt bei der Winkelgeschwindigkeit il = 40,84 s-] das Umschalten der Motorkennlinie von einer Schaltstufe auf die andere. 1ep = n12. 58) Dies sind die Übergangsbedingungen von der ersten zur zweiten Etappe der erzwungenen Schwingungen eines nichtlinearen Schwingungssystems mit zwei Freiheitsgraden.

Der Tenn (q cos ((Jo)" ist dann vernachlässigbar, wenn "2 « 1 ist; er spielt aber eine wesentliche Rolle, wenn "2 » 1 ist, d. , GI. 48) liefert dann gute Näherungen, wenn ml « m gilt. 8 folgen. Dieses Modell hat für die Berechnung instationärer Vorgänge und des Resonanzdurchlaufs Bedeutung und wird z. B. in [32], [320], [236] ausführlich analysiert. Die Bedingungen für das ,,Hängenbleiben" des Rotors, was beim Hochlauf mit Man (ip) info1ge zu starker Rückkopplung zu den Schwingungen des Fundamentblocks auftreten kann ("Sommerfe1d-Effekt" [277], [304]), sind aus diesen Differentialgleichungen berechenbar, vgI.

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